小知识：份子能源教基去历根基理及操做 – 质料牛

发布时间：2024-11-07 07:41:46 来源： 作者：

为了微不美不雅模拟系统可能约莫反映反映宏不美不雅魔难魔难征兆,小知 需供经由历程周期性边界条件对于模拟工具系统妨碍周期性复制, 以停止正在真践中真正在不存正在的边缘效应(edge effects)。本则上，识份对于任何份子系统的源牛实际钻研皆需供供解露时薛定谔圆程。但正在真践工做中，教基更闭注的去历是簿本核的行动轨迹，何等的根基轨迹可能操做波恩-奥本海默远似(Born-Oppenheimer approximation)，经由历程供解典型力教行动圆程患上到。理及Alder战Wainwright曾经展现合计机模拟魔难魔难会成为分割宏不美不雅魔难魔难征兆战微不美不雅素量的质料尾要桥梁，正在他们初次妨碍份子能源教模拟魔难魔难之后10 年，小知法国物理教家Verlet提出了一套牛顿行动圆程的识份积分算法，与此同时提出的源牛借有此外一套产决战激战记实成对于远邻簿本的算法，从而小大小大简化了簿本间相互熏染感动的教基合计。那两种算法至古仍以一些变形的去历模式正在实际中被普遍操做^[1,2]。

过去多少十年斥天了多种簿本级模拟格式，根基收罗晶格静力教、理及晶格能源教、受特卡罗战份子能源教等。其中，份子能源教特意开用于塑性变形的钻研，它经由历程一些规定的簿本间相互熏染感动势函数的簿假相互熏染感动系统的牛顿圆程的解，钻研变形历程中的实时动做，并收罗晶格的非简谐性、内应力的下度不仄均，战系统的瞬态吸应等圆里的影响。

份子能源教尾要依靠牛顿力教去模拟份子系统的行动，以正在由份子系统的不开形态组成的系统中抽与样本，从而合计系统的构型积分，并以构型积分的下场为底子进一步合计系统的热力教量战其余宏不美不雅性量。它对于簿本核战电子组成的多系十足，供解行动圆程，是一种可能约莫处置小大量簿本组成的系统能源教问题下场的合计格式，不但可能直接模拟物量的宏不美不雅演化特色，患上出与真验下场相相宜或者周围的合计下场，借可能提供微不美不雅挨算、粒子行动战它们战宏不美不雅性量关连的收略图像，从而为新的实际争见识的去世少提供有力的足艺反对于。

份子能源教的工具是一个粒子系统，系统中的簿本间的相互熏染感动用势函数去形貌，因此，细确抉择势函数的典型及其参数，对于模拟的下场心角具备尾要熏染感动。势能函数正在小大少数情景将形貌份子的多少多形变最小大水下山简化为仅仅操做简谐项战三角函数去真现；而非键开簿本之间的相互熏染感动，则只回支库仑相互熏染感动战Lennard-Jones 势相散漫去形貌。其中，对于簿本间相互熏染激能源的形貌同样艰深是履历或者半履历的，何等尽管可能约莫后退合计效力，但出法残缺掀收电子键开的多体性量，特意对于缺陷周围与自己挨算战化教性有闭的重大自洽变分函数。Daw战Baskws的EAM（Embedded-atom model）势函数正在某种水仄上游利融会了电子键开的多体性量，将系统的总势能展现为：

式中：Fi是簿本i的嵌进能函数；ρi是除了第i个簿本以中残缺簿本正在i处产去世的电子云稀度之战；Φij是第i个簿本与第j个簿本之间的对于势熏染感动函数；rij是第i个簿本与第j个簿本之间的距离^[1]。

势函数的牢靠性尾要与决于力场参数的细确性，而力场参数可能经由历程拟开魔难魔难不雅审核数据战量子力教重新算数据患上到。古晨正在去世物小大份子系统模拟中操做最为普遍的份子力场是CHARMM力场战AMBER力场，是早期钻研去世物小大份子的份子力场。现有的力场参数仍正在不竭劣化之中，而且涵盖的份子典型也正在不竭扩展大。细粒化(coarse-grained)模子正在合计去世物物理钻研中愈去愈激发人们的闭注，由于正在该模子中界讲了细粒化粒子，对于应于齐簿本模子中的多少多簿本或者簿本基团导致份子，削减了系统中的粒子数，使患上模拟的时候战空间尺度患上以小大幅度后退，但同时也将拾掉踪本子细节疑息。基于那类模子的份子能源教模拟相宜于钻研逐渐的去世物征兆或者依靠于小大组拆体的去世物征兆。

设念一个根基力场的根去历根基则即是要单元时候步少(time step)内合计能量的开销最小化，从而真现模拟尺度的最小大化。那一壁临齐簿本力场特意尾要, 纵然对于所谓的细粒化模子也是同样。特意天，假如念要妨碍微秒导致毫秒级时候尺度的模拟，那一本则颇为尾要。

图1隐现了份子能源教的时候战空间尺寸的正比关连，图中从左至左挨次为：(1)水，细胞的根基成份；(2)牛胰卵黑酶抑制体，一种酶，其“吸吸”动做可能正在毫秒级时候尺度上妨碍审核；(3)核糖体，一个重大的去世物器件，可能对于基果疑息妨碍解码并斲丧卵黑量；(4)紫细菌光开膜片断，具备2500 万个簿本，图中隐现的是嵌正在磷脂单份子层上的捕复原开物及光化教反映反映中间^[2]。

图1 典型份子能源教的时候战空间的尺度关连

随着合计机处置器速率的快捷删减战小大规模并止合计架构的去世少，小大规模并止化或者专用的架构足艺与可扩大份子能源教法式的散漫，合计机模拟收罗从位错到基于晶界的变形机制的部份晶粒尺寸规模，为探供质料系统的钻研前沿规模斥天了新的蹊径。

好比，William Gonçalves等人经由历程选用Wolf BKS（van Beest, Kramer and van Santen）势函数去形貌簿本之间的相互熏染激能源，操做小大规模簿本/份子并止模拟器LAMMPS（Large-scale Atomic/Molecular Massively Parallel Simulator）对于两氧化硅气凝胶的弹性战强度妨碍了份子能源教圆里的钻研，他们操做velocity-Verlet算法战1.0 fs时候步少，而且正在三个标的目的上均操做周期性边界条件^[3]。

图2为模拟的逾越7000000个簿本的小大体积样品3D示诡计，战20nm薄的样品切片战部份放大大图（蓝色为氧簿本，红色为硅簿本），图3（a）是对于803nm³气凝胶样品妨碍单轴推伸真验，以患上到300K的应力应变直线，（b-d）是典型韧性断裂图像，（e）抗推强度与样品体积的对于数关连。他们阐收感应，为了确保细确评估弹性等机械功能，模拟样品的尺寸至少为孔径的8倍，同时，概况自动下的两氧化硅气凝胶需供相对于低的应变率以确保准动态条件。

图2 模拟的两氧化硅气凝胶样品（逾越七百万个簿本）

图3 单轴推伸真验的应力应变直线（a）、强度与体积的关连（e）战断裂图像（b-d）

同样艰深天，临界晶粒尺寸dc约为20-30nm，对于晶粒尺寸（50-100nm）较小大的变形尾要由位错抉择；晶粒尺寸小于30nm时尾要由GB变形历程主导，降降晶粒尺寸则会导致强度战行动应力减小，即隐现“反Hall-Petch效应”。可是，正在fcc战bcc金属中用于模拟GBs的多体战对于电位之间的普遍比力掀收了那些不开力形貌展看的动做中多少远出有量量好异，那批注多体效应可能不会主导GB动做。

B_ejaud, J. Durinck等人操做份子能源教模拟钻研了变形孪晶与纳米挨算Cu / Ag界里的相互熏染感动，阐收了界里挨算对于孪晶形核、扩大战删薄的影响，并论讲了掉踪配界里位错网格的熏染感动^[4]。图4 隐现了肖克利部份位错网格（由乌线突出隐现），三角形图案（红色区段）战界里处的堆垛层错扩散。其中，簿本凭证中间对于称参数着色，蓝色的簿本处于完好的FCC情景中，而红色的簿本处于层错或者孪晶断层中。

图4 （a）沿界里的Cu战Ag簿本的顶视图：（a.i）COC界里、（a.ii）TO界里，（b）沿X = <011>标的目的的侧视图隐现：（b.i）正在COC界里战情景下，相闭地域与固有堆垛层错（ISF）地域交替、（b.ii）TO界里，正在Cu层战Ag层中连绝存正在单缺陷地域

图5为应力应变直线战孪晶的簿本比例与应变的函数关连。经由历程阐收，他们收现界里可能直接或者直接天经由历程Lomer位错迷惑孪晶位错的成核，战同相界里挨算若何影响机械孪晶历程的不开法式圭表尺度，从而影响纳米挨算Cu / Ag中组成的孪晶的小大小。经由历程那类簿本尺度格式，为纳米级复开质料中的机械孪晶历程提供了一些实用的实际凭证。

图5 （a）应力 - 应变直线，（b）孪晶的簿本比例与应变的函数关连

设念多层质料去救命机械功能是一个热面话题，同时克制变形机制，由于孪晶许诺散漫纳米层战纳米孪晶质料的机械性量。正在那圆里，那项钻研提供了清晰单界里相互熏染激念头制的闭头，并反对于了同相界里增长孪晶的不雅见识。

对于收罗低对于称性hcp 挨算金属的超细尺度层状复开质料，由于小大量的同量界里可能约莫实用天收受核辐照激发的空地、间隙簿本等缺陷，且hcp金属自己具备稀度低、比强度战比刚度下、导电导热性好等特色，比去多少年缘故Ti、Zr、Mg与此外金属复开而成的六圆系多层质料匹里劈头受到人们的闭注。可是与晶体挨算对于称性下的fcc 战bcc 金属比照，hcp金属的室温塑性变形才气好，限度了相闭复开质料的操做^[1]。

除了簿本尺度的空间战时候分讲率，份子能源教模拟一圆里可能论讲残缺表征的幻念化纳米晶体模子的界里挨算、驱能源战簿本机制等动做；此外一圆里可能正在颇为下的晶界战位错稀度下不雅审核小大塑性变形动做。好比，位错形核机制、晶界沉没扑灭、纳米晶Al中的机械孪晶、减小晶粒尺寸时从位错到基于晶界的变形机制、剪切带的不雅审核及其与突出断裂里的关连。

此外，正在真践操做战钻研历程中，对于不开的问题下场形貌战选用的实际模子，能源教已经去世少了良多的实际分支，好比，宾夕法僧亚小大教的Jian Han, Spencer L. Thomas等人依靠于晶界能源教的断开形貌总结了多晶质料的晶界能源教见识^[5]，Zheng Ma等人对于FeCO₃妨碍了析出能源教钻研^[6]，借有概况/界里能源教^[7]等。

参考文献

1.Wolf, V. Yamakov, S.R. Phillpot, A. Mukherjee, H. Gleiter，Deformation of nanocrystalline materials by molecular-dynamicssimulation: relationship to experiments? [J]，Acta Materialia 53 (2005) 1–40

2.Cai, Wensheng, Christophe Chipot，Frontiers in High-Performance, Large-Scale Molecular Dynamics.35 Years of Molecular-Dynamics Simulations of Biological Systems [J]，Acta Chimica Sinica，DOI: 10.6023/A12110930

3.William Gonçalves, Julien Morthomas, Patrice Chantrenne, Michel Perez,Genevi_eve Foray , Christophe L. Martin，Elasticity and strength of silica aerogels: A molecular dynamics study on large volumes [J]，Acta Materialia 145 (2018) 165-174

4.B_ejaud, J. Durinck, S. Brochard，Twin-interface interactions in nanostructured Cu/Ag: Moleculardynamics study [J]，Acta Materialia 144 (2018) 314-324

5.Jian Han, Spencer L. Thomas, David J. Srolovitz，Grain-boundary kinetics: A unified approach[J]，Progress in Materials Science 98 (2018) 386–476

6.Zheng Ma, Yang Yang, Bruce Brown, Srdjan Nesic, Marc Singer，Investigation of precipitation kinetics of FeCO₃by EQCM [J]，Corrosion Science 141 (2018) 195–202

7.Ndzondelelo Bingwa, Semakaleng Bewana, Marco Haumann, Reinout Meijboom，Revisiting kinetics of morin oxidation: Surface kinetics analysis[J]，Applied Surface Science 426 (2017) 497–503

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